Journal of Experimental and Theoretical Physics
HOME | SEARCH | AUTHORS | HELP      
Journal Issues
Golden Pages
About This journal
Aims and Scope
Editorial Board
Manuscript Submission
Guidelines for Authors
Manuscript Status
Contacts


ZhETF, Vol. 163, No. 4, p. 585 (April 2023)
(English translation - JETP, Vol. 136, No. 4, p. 519, April 2023 available online at www.springer.com )

Сжимаемость, металлизация и процессы релаксации в халькогенидном стекле нестехиометрического состава g- As3Te2 при высоких гидростатических давлениях: сравнение с «классическим» стеклом g- As2 Te3
Циок О.Б., Бражкин В.В., Бычков Е., Тверьянович А.С.

Received: November 15, 2022

DOI: 10.31857/S0044451023040156

PDF (1436.8K)

Выполнены прецизионные исследования объема и электросопротивления стекла нестехиометрического состава g-As3Te2 при высоких гидростатических давлениях до 8.5 ГПа и проведено сравнение с ранее полученными результатами для стехиометрического стекла g-As2Te3. Структурные и рамановские исследования стекла g-As3Te2 показывают более существенную роль корреляций пар As-As в области промежуточного порядка по сравнению с классическим стеклом g-As2Te3. Высокий химический беспорядок приводит к тому, что даже при таком переизбытке атомов мышьяка наблюдается большая концентрация неправильных соседей Te-Te. Стекло g-As3Te2 имеет несколько большую величину термической щели (0.43-0.48 эВ) и большее значение сопротивления при нормальных условиях (>104 Ом • см) по сравнению с g-As2Te3. Как и для g-As2Te3, упругое поведение стекла g-As3Te2 при сжатии наблюдается при давлениях до 1 ГПа, причем начальные величины модуля объемного сжатия для этих стекол практически совпадают. Полиаморфное превращение со смягчением релаксирующего модуля сжатия в g-As3Te2 более размыто и затянуто в область более высоких давлений (от 1.5 до 4 ГПа). Процесс металлизации для g-As3Te2 также более размыт, металлический уровень проводимости достигается при давлениях 5.5-6.0 ГПа. Как и для стехиометрического стекла, на барических зависимостях модуля сжатия наблюдается излом при давлениях 4-5 ГПа. Для объема и для электросопротивления вплоть до максимальных давлений наблюдается логарифмическая по времени релаксация примерно той же интенсивности, что и для g-As2Te3. Остаточное уплотнение в стекле g-As3Te2 после сброса давления превышает таковое для g-As2Te3 почти в два раза и составляет 3.5%, а проводимость уплотненного стекла почти на три порядка величины выше чем у исходного. При нормальных условиях наблюдается существенная релаксация объема и электросопротивления. Как и для уплотненного стекла g-GeS2, логарифмическую кинетику этой релаксации удается описать в рамках ранее предложенной нами модели, основанной на представлениях о самоорганизованной критичности процесса релаксации, причем сама энергия активации (1.3 эВ) остается постоянной во всем исследованном диапазоне времен до 5• 106 с.

 
Report problems